|
|
|
|
|
|
||
Прожектором называется осветительный прибор, оптическая система которого концентрирует световой поток источника света в сравнительно узкий пучок. Прожекторы используются как для освещения удаленных объектов, так и для световой сигнализации.
Прожекторы подразделяются на дальнего действия (800¸ 2000 м), ближнего действия (500¸ 50 мм), светосигнальные (100¸ 250 мм) и коллиматоры. Последние служат для освещения близлежащих предметов.
Прожекторы характеризуются:
а) силой света Jn, определяемой по формуле Манжена:
;
где к = π τ - коэффициент потерь света, В - среднегабаритная яркость светового тела источника света, S - площадь выходного зрачка оптической системы;
б) коэффициентом усиления Кп , который может достигать нескольких тысяч.
,
где J - сила света источника, d - приведенный диаметр светового тела источника света.
в) углом рассеяния 2W, углом между крайними лучами пучка.
,
где С - размер светового тела источника света, f ΄- τξ кусное расстояние оптической системы.
В случае точечного источника 
.
г) дистанцией оформления пучка Lo, представляющей расстояние от прожектора при котором освещенность, даваемая прожектором обратно пропорциональна расстоянию.
д) углом охвата 2σА- углом в пространстве предметов, который
определяет использование светового потока источника света.
Оптические системы протекторов могут быть зеркальными, зеркально-линзовыми и линзовыми.
В зеркальных системах используются параболические в сферические зеркала.
Параболические делаются только с наружным покрытием, сферические - с наружным и внутренним покрытиями. При сферической форме зеркала возникает сферическая аберрация, которую можно исправить только в зеркале в внутренним покрытием (зеркало Манжена).
Рис. 3.2.2.1-1
Зеркально линзовые системы применяются двух типов. В первых, линза применяется для исправления сферической аберрации, во вторых, линза является основным оптическим элементом, а зеркало служит для увеличения средней габаритной яркости светового тела источника света. В последнем случае источник света устанавливается в центре кривизны зеркала и изображение источника получаем в плоскости самого источника в масштабе 1:1.
Рис. 3.2.2.1-2