|
2. Уравнение теплопроводности 2.1.
Метод разделения переменных для конечного стержня Уравнение теплопроводности относится к уравнениям параболического типа. Уравнение теплопроводности
имеет вид: , - температура стержня в точке в момент времени ,- связано с коэффициентами теплоемкости и теплопроводности. Рассмотрим однородный стержень длины , теплоизолированный с боков и достаточно тонкий, чтобы в любой момент времени температуру во всех точках поперечного сечения можно было считать одинаковой (см. рисунок 1). Для выделения единственного решения уравнения теплопроводности необходимо к уравнению присоединить начальные и граничные условия. Для задач этого типа задается только одно начальное условие, а именно, начальная температура в начальный момент времени. Итак,
Краевые условия:
где -начальное распределение температуры в стержне. Концы стержня закреплены в термостате. В данном случае тепловая энергя стержня не сохраняется, так как система не является изолированной. Будем искать решение в виде произведения двух функцийгде X(x)- функция только переменного x, а T(t)- функция только переменного t.
Необходимо определить знак . 1 случай: Пусть
.
Рассмотрим уравнение (5):
Это решение не подходит, так как если ,то , а поэтому нарушается второй закон термодинамики, то есть происходит передача энергии от холодного к горячему. Докажем это математически, подставив начальные условия (6) в (7): Значит или , но тогда мы получаем тривиальное решение и не можем удовлетворить начальным условиям. Следовательно, при уравнение (1) имеет только нулевое решение. 2 случай: Пусть , тогда,
следовательно,.
3 случай: Пусть и , тогда . Характеристическое уравнение имеет вид: Общее решение может быть записано в виде:
Подставим краевые условия.
Существуют нетривиальные решения уравнения (5), равные
, где - неопределенный пока коэффициент.
Удовлетворим начальным условиям (2): .
|
<<назад | главная страница | вперед>> |